Slăbește pista și câmpul. Câmpul magnetic al Pământului slăbește

slăbește pista și câmpul

Chimie cuantică Abstract Schimbul mare de anizotropi în oxizi și halogenuri de 5 d și 4 d deschide ușa noilor tipuri de stări magnetice și excitații, de neconceput acum un deceniu.

Bărbatul meu și kilogramele lui — Printesa Urbana

Un caz proeminent este lichidul de spin Kitaev, o serie de proprietăți remarcabile, cum ar fi protecția informațiilor cuantice și apariția fermionilor Majorana. Aici discutăm promisiunea comportamentului spin-lichid în halogenura de fagure 4 d 5 α -RuCl3.

slăbește pista și câmpul ce este o rutina buna de slabire

Din calculele avansate ale structurii electronice, constatăm că interacțiunea Kitaev este feromagnetică, ca și în oxizi de fagure de iridiu de 5 d 5 și definește într-adevăr scala energetică superioară de schimbare.

O cuplare feromagnetică Kitaev este de asemenea susținută de o analiză detaliată a magnetizării dependente de câmp. Folosind tehnici precise de diagonalizare și tehnici de renormalizare a matricei de densitate pentru Hamiltonianii spinini Kitaev-Heisenberg extins, găsim indicații pentru o tranziție de la ordinul zigzag la un lichid de centrifugare golit atunci când aplicăm câmpul magnetic.

Rezultatele noastre oferă o imagine unificată asupra măsurătorilor magnetice și spectroscopice recente pe acest material și deschid noi perspective asupra perspectivelor de realizare a lichidelor cu spin quant în halogenurile și oxizii d5 în general. Introducere Lichidele de spin quantum SL sunt stări de materie care nu pot fi descrise de simetriile rupte asociate cu stările magnetice conventionale 1. În timp ce există o varietate bogată de modele matematice care manifestă comportamentul SL, găsirea materialelor în care se realizează o stare cuantică SL este un obiectiv intens urmărit în fizica experimentală contemporană de materie contemporană 2, 3, 4.

De interes deosebit este Hamiltonianul Kitaev pe grâul de fagure 5, care este un model bidimensional bine înțeles din punct de vedere matematic, prezentând diferite state topologice SL. Proprietățile sale remarcabile includ protecția informațiilor cuantice și apariția fermionilor Majorana 5, 6. În aceste sisteme, cu toate că ordinea magnetică cu rază lungă se dezvoltă la temperaturi scăzute, pentru toate fazele cristalografice diferite cunoscute 9, 10, 11, 12, Regimul SL este cel mai probabil preemptat în iridați prin prezența cuplajelor reziduale Heisenberg tip Slăbește pista și câmpul reziduale, prin interacțiuni de spin cu rază slăbește pista și câmpul de acțiune sau prin legăturile Ir-Ir distincte cristalografic, cu J dominant pe unele dintre ele, dacă nu o combinație a acestor factori 14, 15, 16, De asemenea, interesul în acest context este triclorura de ruteniu, RuCl3, în faza cristalină a f fagure a 18, 19, 20, 21, 22, 23, 24, 25, Masurătorile foarte recente ale Ramanului și dispersiei neutronilor sugerează că sistemul de fagure de tip haloid 4 d 5 este mai aproape de limita Kitaev 22, Dar, de asemenea, acest material comandă antiferomagnetic la temperaturi scăzute, așa cum fac oxizii de iridii 5 d 5 și tocmai cât de aproape de modelul Kitaev idealizat α -RuCl 3, rămâne o problemă care trebuie clarificată.

Aici prezentăm rezultatele calculelor combinate ale structurii electronice cuantice și ale calculelor slăbește pista și câmpul diagnoza exactă ED pentru extinderea Hamiltonianilor de spin Kitaev-Heisenberg folosind ca punct de plecare pentru studiul ED cuplajele magnetice derivate la nivelul chimiei cuantice.

slăbește pista și câmpul pierdeți aditivi în greutate

Mediul trigonal distorsionat dă naștere la o anizotropie puternică a factorilor g calculați, în concordanță cu observațiile experimentale 20, Diagrama de fază magnetică rezultată pe care o calcrim ca funcție a cuplajelor magnetice secundare secundare și vecine este foarte bogată, datorită dimensiunilor comparabile ale diferitelor interacțiuni reziduale.

În timp ce o stare SL apare în această diagramă de fază, ea apare într-un cadru diferit de cel inițial slăbește pista și câmpul regimului SL al lui Kitaev, așa cum rezultă dintr-o interacțiune dintre fizica lui Kitaev și magnetismul geometric frustrat.

Account Options

În plus, descoperim că aplicarea unui câmp magnetic extern în timp ce sistemul se află în starea de bază a zigzagului ordonat pe distanțe lungi poate induce o tranziție de fază într-o SL cuantum. Pentru a face contact direct cu observațiile experimentale, calculăm prin ED magnetizarea dependentă de câmp în prezența interacțiunilor magnetice cu rază lungă de acțiune și comparăm aceasta cu măsurătorile.

Această comparație clarifică faptul că datele ED și experimentale pot fi potrivite numai atunci când J este mic și antiferromagnetic AF și K semnificativ mai puternic și FM, în concordanță cu rezultatele din calculele chimice quantum ab initio. Amploarea calculului nostru K compară bine cu estimările recente bazate pe date despre împrăștierea neutronilor 23 și Raman Cu toate acestea, constatarea noastră că K este FM pune sub semnul întrebării interpretarea experimentelor de împrăștiere a neutronilor în termeni de un model pur Kitaev-Heisenberg cu AF K, dar fără cuplaje magnetice mai lungi, pe care le considerăm esențiale pentru o înțelegere a proprietăților magnetice de a -RuCl3.

Trei structuri cristalografice diferite 28, 29, 30 au fost raportate pentru α- RuCl3, fiecare dintre acestea prezentând slăbește pista și câmpul cantitate finită de compresie trigonală a octaedrei C Chargeul ionic eficient mai mic la locurile de ligand din halogenură - Cl - în RuCl3 față de O2 - în Li2 RhO3, într-o imagine complet ionică - face în plus ca câmpul de ligand de tranziție metalică t 2 g - e g divizarea este în mod substanțial redusă în RuCl 3 : prin calcule MRCI fără SOC, dar cu toate cele cinci orbitali Ru 4 d activi în CASSCF de referință, vedem că cel mai mic stările sunt la numai 1, 3 1, 5 eV deasupra nivelului inferior vezi tabelul 2.

Interesant, pentru structura cristalului "mai vechi" P 3 1 12 propusă în ref. Trebuie observat totuși că în Sr 2 IrO 4 fizica câmpului de cristal este destul de subtilă, deoarece distorsiunea tetragonală locală care dă naștere legăturilor apicale alungite este contracarată de efectele de dezechilibru a încărcăturii cationului intermediar Acestea din urmă pot deveni optic active prin cuplarea electron-fononică. Lățimea destul de mare a acelei excitații a fost, într-adevăr, atribuită interacțiunilor electron-fonon în ref.

Comparația dintre rezultatele chimiei noastre cuantice și spectrele optice 18, 26 arată în continuare că trăsăturile experimentale la 1, 2 și 2 eV, atribuite în ref. În special, găsim esențial stările spin-orbite natura la 1,5 eV și ambele și caractere la energia relativă de 1,2 eV, vezi Tabelul 2. De asemenea, am calculat factorii magnetici g în acest cadru.

Din partea experimentală, rezultatele conflictuale sunt raportate pentru factorii g : în timp ce Majumder et al. Măsurătorile de rezonanță prin spin electronice ale factorilor g ar putea oferi informații experimentale mai detaliate care pot fi comparate direct cu calculele noastre. Așa cum este descris în lucrarea anterioară 16, 17, 32, 35, datele ab initio pentru cele mai mici patru stări de orbită de spin care descriu spectrul magnetic al celor două octaedre NN sunt mapate în schema noastră pe un Hamiltonian de spin efectiv incluzând atât schimbul izotrop Heisenberg cât și simetric interacțiuni anizotropice.

Ca și în studiile anterioare 16, 17, 32, 35, luăm în considerare tratamentul cu MRCI pentru toate excitațiile unice și duble din valența slăbește pista și câmpul metalică t 2 g și cochilii p ligand de legătură.

slăbește pista și câmpul pierdeți în greutate păstrați curbele

Se utilizează aici un cadru de referință local Kitaevastfel încât pentru fiecare legătură Ru-Ru vezi tabelul 3 axa z să fie perpendiculară pe placheta Ru 2 Cl 2 așa cum se utilizează și în figurile 16, 17 și Detaliile procedurii de cartografiere, date ab initio la Hamiltonianul de rotație efectivă, sunt descrise în ref.

Mărimea completă Din calculele chimice cuantice, obținem o cuplare K Kieev, pentru toate cele trei structuri cristaline raportate în literatură vezi Tabelul 3.

slăbește pista și câmpul Pierdere în greutate kaise hota hai

Vom discuta și vom compara concluzia noastră despre cuplarea FM Kitaev cu alte descoperiri teoretice și experimentale din următoarea secțiune. Pentru structura lui Cao și colab. Ca rezultat, găsim interacțiuni eficiente identice până la prima cifră. Acesta este motivul pentru care furnizăm în Tabelul 3 un singur set de cuplaje pentru structura cristalină particulară.

Heisenberg Jpe de altă parte, schimba semnul cu scăderea ruperii Ru-Cl-Ru, dar pentru unghiurile de legătură raportate în figurile 28, 29, 30 și specificate în tabelul 3 rămân în valoare absolută semnificativ mai mică decât K. Tendințele pe care le găsim prin schimbarea unghiului de legătură Ru-Cl-Ru, evident din tabelul 3, și a rezultatelor anterioare pentru dependența lui K și J de unghiurile de legătură în compuși de fagure de oxid 17, 32 motivează o investigație mai detaliată pe o gamă mai largă de Ru-Cl-Ru.

Rezultatul acestor calcule adiționale este ilustrat în figura 1. Am fixat în aceste calcule distanța Ru-Ru la 3. Spre deosebire de oxizi, unde K valorile în intervalul mV sunt calculate pentru unghiuri mari de °, cuplarea Kitaev nu este niciodată la fel de puternică în RuCl 3.

Rezultatele calculelor MRCI cu orbită spinată. Variația unghiului Ru-Cl-Ru este rezultatul unei compresii trigonale graduale. Curbele sunt desenate ca un ghid pentru ochi. Cu alte cuvinte, pentru unghiuri mari J domină în RuCl 3, spre deosebire de rezultatele descoperite în oxizi de pierderea în greutate kristin buzzfeed 4 d 5 și 5 d în absența deplasărilor de slăbește pista și câmpul paralele cu axa metal-metal 17, Aceste diferențe notabile între halogenură și oxizi sugerează un echilibru oarecum diferit între diferitele procese de schimbare superex din cele două tipuri de sisteme.

Diagrama fazelor magnetice Pentru a evalua consecvența setului nostru de legături eficiente ab initio NN cu observațiile experimentale, am efectuat calcule ED pentru model de fagure descris de 1dar care include suplimentar efectul schimbului izotropic al vecinilor J2 și J3 al vecinilor doi și trei. Intervențiile anizotrope cu rază lungă de acțiune sunt totuși neglijate, deoarece cercetările fenomenologice recente concluzionează că acestea nu sunt considerabile Factorul static al slăbește pista și câmpul spin-structurii a fost calculată ca o funcție a parametrilor variabili J2 și J3 în timp ce se fixează cuplajele NN la rezultatele MRCI calculate pentru structura cristalină a ref.

Urmăreşte cel mai nou VIDEO încărcat pe unica.ro

Configurările ICx1 și ICx2 au aceleași periodicități de-a lungul direcției b cu stările strips și zigzag, respectiv, și afișa numerele de undă IC de- a lungul unui a. Faza ICxy are vectori de propagare IC de-a lungul ambelor a și b. Din observațiile experimentale, structura magnetică la temperatură joasă a α -RuCl3 este ab- plane zigzag AF order 21, 28, Găsim într-adevăr că starea zigzag este stabilizată într-o gamă largă de valori AF J 2 și J 3 în diagrama noastră de fază.

Sunt prezentate de asemenea configurații schematice de rotire pentru fiecare fază particulară. Imagine de dimensiune completă Pentru a estima rezistența lui J 2 și J 3 în α -RuCl 3, am efectuat o slăbește pista și câmpul a curbelor experimentale de magnetizare 30 prin calcule ED.

Clusterul PBC utilizat este prezentat în figura 3 a. Observăm că semnele diferite slăbește pista și câmpul J și K determină forme calitativ diferite pentru slăbește pista și câmpul de magnetizare. În plus, valorile AF pentru J2 și J3 schimbă semnificativ saturația în câmpul superior și, prin urmare, aceste cuplaje pe distanțe lungi trebuie să fie mici 1 meV, consultați Metode pentru a reproduce experimentul.

Curbele de magnetizare observate sunt setate slăbește pista și câmpul lângă celălalt cu rezultatele ED din figura 3 bpentru ambele și. Se observă că formele generale ale curbelor experimentale sunt reproduse bine în aceste calcule ED.

Este dificil să extrageți informații cu privire la acestea din urmă prin folosirea ED pentru datele experimentale, deoarece magnetizarea nu este foarte sensibilă la puterea acestor interacțiuni off-diagonale de schimb de NN. Magnetizarea este foarte sensibilă, pe de altă parte, la factorii g - dependența sa puternică de direcție provine în principal din factorii g anizotropici puternic.

Pentru a înțelege mai bine natura schimbărilor la acest nivel de trecere, am analizat funcțiile de corelare spin-spin. Rezultatele în limita termodinamică sunt prezentate în figura 3 dîn timp ce o analiză detaliată a scalării în dimensiuni finite și slăbește pista și câmpul discuție ulterioară despre corelațiile de spin sunt furnizate în Metode.

Prin urmare, trecerea de nivel poate fi asociată cu o tranziție între ordinea zigzag AF și SL. O altă modalitate de apreciere calitativă a acestui punct este aceea că atunci când se uită la diagrama de fază J 2 - J 3 din figura 2, ale cărei caracteristici principale sunt foarte asemănătoare cu cele 16 găsite pentru Na 2 IrO 3, o traiectorie în diagrama de fază de la ordinul zigzag starea câmpului scăzut la un feromagnet saturat starea foarte înaltă a câmpului este probabil să treacă prin faza SL.

S-ar putea ca datorită cuplărilor J2 și J3 mai lungi, faza topologică în regimul cu câmpuri joase a limitei Kitaev 39 să fie înlocuită de starea de bază zigzag din modelul nostru. Am analizat, de asemenea, diferența Δ în starea SL. Datorită efectelor discrete în grupurile cu PBCaceastă analiză a fost efectuată utilizând o configurație cu condiții limită deschise OBC.

Poziția sitului i și spectrul computat E n - E 0 sunt prezentate în figura 4 a. Dar un decalaj considerabil se deschide, de asemenea, pentru câmpuri în intervalul T, în ciuda faptului că nu au o ordine magnetică cu rază lungă de acțiune.

Acesta este un alt rezultat care indică o stare de SL golită. Inset: Cluster de 22 de site-uri cu OBC folosit în calculele ED; pătratul indică un sit țintă pentru a aplica operatorul de tip spin-flip.

Inserție: etichetarea pentru operatorul plachetei hexagonale O h.

slăbește pista și câmpul grăsime de pierdut într-o lună

Imagine de dimensiune completă Mai mult, pentru a verifica proprietățile topologice ale stării SL golite, am considerat operatorul plăcii hexagonale 5 unde etichetarea legăturilor și site-urilor este ilustrată în figura din figura 4 b. Valoarea așteptărilor O h a fost calculată utilizând clusterul PBC de 24 de locații. Rezultatele pentru α- RuCl3 sunt furnizate în funcție de H în figura 4 b.

SLABIRE SI MASA MUSCULARA IN ACELASI TIMP?

Cuplajele secundare vecine, în special, formează o rețea triunghiulară AF Heisenberg - un loc de joacă bine cunoscut pentru fizica SL indusă de frustrare. În cele din urmă, pentru a înțelege proprietățile topologice ale sistemului, am investigat prin metode DMRG dependența de câmp a spectrului de entanglement ES Folosind descompunerea lui Schmidt, starea solului poate fi exprimată ca unde statele corespund unei baze ortonormale pentru subsistemul S fie A sau B.

Am studiat un cluster cilindric cu 44 de situri ale căror subdomenii A și B sunt prezentate în figura 4 d.

slăbește pista și câmpul astragalus beneficiază de pierdere în greutate

Nivelurile ES scazute sunt reprezentate grafic in functie de campul magnetic din figura 4 e. Interesant, exista multe aproape degenerate niveluri joase pentru campuri in intervalul Aceasta este fereastra pentru care se propune o stare SL prin comportamentul altor cantități și parametri discutate mai sus.

Asevedeași